segunda-feira, 25 de agosto de 2014

 espirais elíptica n-dimensional Graceli com duas origens com fluxos sequenciais. 



                                      -{ [log im / im * p [n]} / t / c
r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta},



 



                                                              -{ [log im / im * p [n]} / t / c
Ec + Ec + im /d2 =r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta},                                        / log Φ / Φ [n]








                                                              -{ [log im / im * p [n]} / t / c
Ec + Ec + im /d2 =r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta},                                        {/ log Φ / Φ [n] / log θ /θ [n]}




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segunda-feira, 18 de agosto de 2014

A MOLA VARIÁVEL DE GRACELI.



1- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X* θ [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t, 
2- f [x] = Φ * pP *LAT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG θ/θ [a, R,0] [n]/ R /t
3- f [x] = Φ * pP *ALT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
4- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y  *ALT* LOG [a, R,0]/ R /t
5- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*LAT/ R /t
6- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t, 
7- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*ALT/ R /t, [N.....]
8 f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X* θ [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t, 
9- f [x] = Φ * pP *LAT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG θ/θ [a, R,0] [n]/ R /t
10- f [x] = Φ * pP *ALT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
11- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y  *ALT* LOG [a, R,0]/ R /t
12- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*LAT/ R /t

13- f [x] = Φ * pP* LONG - LOG LOG θ/ LOGX/X* θ [N ]
[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t, 


14- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*ALT/ R /t, [N.....]



LONGITUDE, LATITUDE, ALTURA..



R = NÚMEROS REAIS.

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A MOLA VARIÁVEL DE GRACELI.



1- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t, 
2- f [x] = Φ * pP *LAT- LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
3- f [x] = Φ * pP *ALT- LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
4- f [x] = Φ * pP - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y  *ALT* LOG [a, R,0]/ R /t
5- f [x] = Φ * pP - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*LAT/ R /t
6- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t, 
7- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*ALT/ R /t, [N.....]


LONGITUDE, LATITUDE, ALTURA..



R = NÚMEROS REAIS.

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f [x] = Φ * pP - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t

R = NÚMEROS REAIS.





f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}} /  /  /logΦ/Φ [n] / t




f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}}  /  /logΦ/Φ [n] / t







  f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}} /                                  S(x)=\int_0^x \sin(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+3}}{(4n+3)(2n+1)!},/ \, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  /logΦ/Φ [n]





f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}}
C(x)=\int_0^x \cos(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+1}}{(4n+1)(2n)!}. / \, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha   /  /logΦ/Φ [n] / t








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Espirais n-dimensionais Graceli, com fluxos variados para os lados.


S(x)=\int_0^x \sin(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+3}}{(4n+3)(2n+1)!},/ \, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  /logΦ/Φ [n]


C(x)=\int_0^x \cos(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+1}}{(4n+1)(2n)!}. / \, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha   /  /logΦ/Φ [n] / t


\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  /logΦ/Φ [n]


\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  / log Φ / Φ * pP [N]
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sino quadrimensional Graceli.


                                                       2                       2                       2
                                   - [logx/x -b][n]    / 2 logc / c[n]   / 2 logΦ/Φ [n]
f [x] = log a /a * [a, R,0][n]


Φ = com o fluxo pelo tempo para os lados do sino temos um sino sequencial em relação ao log, e temos em relação ao fluxo [Φ] um sino quadrimensional com movimentos de fluxos variados.


com a alternância de [R,0] o sino desaparece quando multiplicado por zero, e reaparece quando multiplicado por R.
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Espirais n-dimensionais Graceli, com fluxos variados para os lados.



\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  /logΦ/Φ [n]


\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha  / log Φ / Φ * pP [N]
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com a alternância de [R,0] o sino desaparece quando multiplicado por zero, e reaparece quando multiplicado por R.
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sino quadrimensional Graceli.


                                                    2                  2                 2
                                   - [logx/x -b]    / 2 logc / c   / 2 logΦ/Φ
f [x] = log a /a * [a, R,0]


Φ = com o fluxo pelo tempo para os lados do sino temos um sino sequencial em relação ao log, e temos em relação ao fluxo [Φ] um sino quadrimensional com movimentos de fluxos variados.
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